r yarıçaplı bir küre üzerindeki herhangi bir P noktasının küresel koordinatlarla gösterimi Küresel koordinat sistemi , üç boyutlu uzayda nokta belirtmenin bir yoludur.
Küre üzerindeki bir nokta bu sistemde üç tane bileşenle ifade edilir, bunlar r,
θ
{\displaystyle \theta }
ϕ
{\displaystyle \phi }
r
{\displaystyle r\,}
Yarıçap P ve (0,0,0) noktası arasındaki uzaklıktır. Tanım aralığı
0
≤
r
<
∞
{\displaystyle 0\leq r<\infty }
θ
{\displaystyle \theta \,}
Enlem , z-ekseni ve çap arasındaki açıdır .
0
≤
θ
≤
180
∘
{\displaystyle 0\leq \theta \leq 180^{\circ }}
ϕ
{\displaystyle \phi \,}
Boylam , x-ekseni ile çapın xy-düzlemine izdüşümü (
ρ
{\displaystyle \rho }
0
≤
ϕ
<
360
∘
{\displaystyle 0\leq \phi <360^{\circ }}
Bu sistem, dünya üzerinde coğrafi konum belirlerken kullanılan sistemdir. Dünya ' nın yüzeyi üzerinde her noktada yarıçap aynı olduğundan, sadece enlem ve boylam ile bir yer belirlenebilir. Ayrıca fizikte küresel yapıya sahip sistemler, (dünya, güneş, yüklü bilye vs.) ele alınırken yine küresel koordinatlara geçiş yapılır. Küresel koordinatlarla Kartezyen koordinatlar arasındaki bağıntılar şu şekildedir.
x
=
r
sin
θ
cos
ϕ
{\displaystyle x=r\sin \theta \cos \phi \,}
y
=
r
sin
θ
sin
ϕ
{\displaystyle y=r\sin \theta \sin \phi \,}
z
=
r
cos
θ
{\displaystyle z=r\cos \theta \,}
Küresel koordinatlarda Laplasyen , diverjans ve gradyan Kartezyen koordinatlardakinden farklıdır. Jakobyen kullanılarak diferansiyel eleman hesaplanabileceği gibi şekilden de P noktası etrafında sonsuz küçük bir hacim elemanının büyüklüğü şu şekilde hesaplabilir.
d
V
=
(
ρ
d
ϕ
)
(
r
d
θ
)
d
r
=
r
2
sin
θ
d
r
d
θ
d
ϕ
{\displaystyle dV=(\rho d\phi )(rd\theta )dr=r^{2}\sin \theta drd\theta d\phi \,}
Bu hacim elemanı bütün küre üzerinden integral alınarak R yarıçaplı kürenin hacmi bulunur.
V
=
∫
d
V
=
∫
r
=
0
R
r
2
d
r
∫
θ
=
0
π
sin
θ
d
θ
∫
ϕ
=
0
2
π
d
ϕ
=
4
3
π
R
3
{\displaystyle V=\int dV=\int _{r=0}^{R}r^{2}dr\int _{\theta =0}^{\pi }\sin \theta d\theta \int _{\phi =0}^{2\pi }d\phi ={\frac {4}{3}}\pi R^{3}}
Kalınlığı olmayan bir hacim elemanı, alan elemanı olacağından sonsuz küçük yüzey elemanı şu şekilde ele alınır.
d
A
=
(
ρ
d
ϕ
)
(
r
d
θ
)
=
r
2
sin
θ
d
θ
d
ϕ
{\displaystyle dA=(\rho d\phi )(rd\theta )=r^{2}\sin \theta d\theta d\phi \,}
Bu eleman bütün küre yüzeyi üzerinden integre edilirse R yarıçaplı kürenin alanı da bulunabilir.
A
=
∫
d
A
=
R
2
∫
θ
=
0
π
sin
θ
d
θ
∫
ϕ
=
0
2
π
d
ϕ
=
4
π
R
2
{\displaystyle A=\int dA=R^{2}\int _{\theta =0}^{\pi }\sin \theta d\theta \int _{\phi =0}^{2\pi }d\phi =4\pi R^{2}}
Fizikte bu integraller herhangi bir yoğunluk fonksiyonuyla verilmiş elektrik ve yerçekimi alanındaki küreler için sıklıkla çözülür.
Aşağıdaki denklemler varsayımı şu θ eğim z den (polar) axis (belirsiz x, y ve z ile karşılıklı olarak normaldir):
çizgisel öge için
(
r
,
θ
,
φ
)
{\displaystyle (r,\theta ,\varphi )}
(
r
+
d
r
,
θ
+
d
θ
,
φ
+
d
φ
)
{\displaystyle (r+\mathrm {d} r,\,\theta +\mathrm {d} \theta ,\,\varphi +\mathrm {d} \varphi )}
d
r
=
d
r
r
^
+
r
d
θ
θ
^
+
r
sin
θ
d
φ
φ
^
.
{\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {r} =\mathrm {d} r\,{\boldsymbol {\hat {r}}}+r\,\mathrm {d} \theta \,{\boldsymbol {\hat {\theta }}}+r\sin {\theta }\,\mathrm {d} \varphi \,\mathbf {\boldsymbol {\hat {\varphi }}} .}
burada
r
^
=
sin
(
θ
)
cos
(
φ
)
ı
^
+
sin
(
θ
)
sin
(
φ
)
ȷ
^
+
cos
(
θ
)
k
^
{\displaystyle {\boldsymbol {\hat {r}}}=\sin(\theta )\cos(\varphi ){\boldsymbol {\hat {\imath }}}+\sin(\theta )\sin(\varphi ){\boldsymbol {\hat {\jmath }}}+\cos(\theta ){\boldsymbol {\hat {k}}}}
θ
^
=
cos
(
θ
)
cos
(
φ
)
ı
^
+
cos
(
θ
)
sin
(
φ
)
ȷ
^
−
sin
(
θ
)
k
^
{\displaystyle {\boldsymbol {\hat {\theta }}}=\cos(\theta )\cos(\varphi ){\boldsymbol {\hat {\imath }}}+\cos(\theta )\sin(\varphi ){\boldsymbol {\hat {\jmath }}}-\sin(\theta ){\boldsymbol {\hat {k}}}}
φ
^
=
−
sin
(
φ
)
ı
^
+
cos
(
φ
)
ȷ
^
{\displaystyle {\boldsymbol {\hat {\varphi }}}=-\sin(\varphi ){\boldsymbol {\hat {\imath }}}+\cos(\varphi ){\boldsymbol {\hat {\jmath }}}}
r
,
θ
,
φ
{\displaystyle r,\theta ,\varphi }
birim vektörlerdir , sırasıyla
ve
ı
^
,
ȷ
^
,
k
^
{\displaystyle {\boldsymbol {\hat {\imath }}},{\boldsymbol {\hat {\jmath }}},{\boldsymbol {\hat {k}}}}
yüzey öge
θ
{\displaystyle \theta }
θ
+
d
θ
{\displaystyle \theta +\mathrm {d} \theta }
r
{\displaystyle r}
φ
+
d
φ
{\displaystyle \varphi +\mathrm {d} \varphi }
φ
{\displaystyle \varphi }
d
S
r
=
r
2
sin
θ
d
θ
d
φ
.
{\displaystyle \mathrm {d} S_{r}=r^{2}\sin \theta \,\mathrm {d} \theta \,\mathrm {d} \varphi .}
Böylece diferansiyel katı açı dir
d
Ω
=
d
S
r
r
2
=
sin
θ
d
θ
d
φ
.
{\displaystyle \mathrm {d} \Omega ={\frac {\mathrm {d} S_{r}}{r^{2}}}=\sin \theta \,\mathrm {d} \theta \,\mathrm {d} \varphi .}
Yüzey öge
θ
{\displaystyle \theta }
koni ) tir
d
S
θ
=
r
sin
θ
d
φ
d
r
.
{\displaystyle \mathrm {d} S_{\theta }=r\,\sin \theta \,\mathrm {d} \varphi \,\mathrm {d} r.}
φ
{\displaystyle \varphi }
d
S
φ
=
r
d
r
d
θ
.
{\displaystyle \mathrm {d} S_{\varphi }=r\,\mathrm {d} r\,\mathrm {d} \theta .}
Hacim ögesi
r
+
d
r
{\displaystyle r+\mathrm {d} r}
r
{\displaystyle r}
θ
+
d
θ
{\displaystyle \theta +\mathrm {d} \theta }
θ
{\displaystyle \theta }
φ
+
d
φ
{\displaystyle \varphi +\mathrm {d} \varphi }
φ
{\displaystyle \varphi }
d
V
=
r
2
sin
θ
d
r
d
θ
d
φ
.
{\displaystyle \mathrm {d} V=r^{2}\sin \theta \,\mathrm {d} r\,\mathrm {d} \theta \,\mathrm {d} \varphi .}
Böylece, örnek için, bir fonksiyon
f
(
r
,
θ
,
φ
)
{\displaystyle f(r,\theta ,\varphi )}
üçkatlı integral ile R3 içinde her nokta üzerinde integrallenebilir
∫
φ
=
0
2
π
∫
θ
=
0
π
∫
r
=
0
∞
f
(
r
,
θ
,
φ
)
r
2
sin
θ
d
r
d
θ
d
φ
.
{\displaystyle \int _{\varphi =0}^{2\pi }\int _{\theta =0}^{\pi }\int _{r=0}^{\infty }f(r,\theta ,\varphi )r^{2}\sin \theta \,\mathrm {d} r\ \mathrm {d} \theta \ \mathrm {d} \varphi .}
bu sistem içinde del işlemcisi tanımlı değildir ve böylece gradyan , diverjans ve curl açıkça tanımlanmış olmalıdır:
∇
f
=
∂
f
∂
r
r
^
+
1
r
∂
f
∂
θ
θ
^
+
1
r
sin
θ
∂
f
∂
φ
φ
^
,
{\displaystyle \nabla f={\partial f \over \partial r}{\boldsymbol {\hat {r}}}+{1 \over r}{\partial f \over \partial \theta }{\boldsymbol {\hat {\theta }}}+{1 \over r\sin \theta }{\partial f \over \partial \varphi }{\boldsymbol {\hat {\varphi }}},}
∇
⋅
A
=
1
r
2
∂
∂
r
(
r
2
A
r
)
+
1
r
sin
θ
∂
∂
θ
(
sin
θ
A
θ
)
+
1
r
sin
θ
∂
A
φ
∂
φ
,
{\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {A} ={\frac {1}{r^{2}}}{\partial \over \partial r}\left(r^{2}A_{r}\right)+{\frac {1}{r\sin \theta }}{\partial \over \partial \theta }\left(\sin \theta A_{\theta }\right)+{\frac {1}{r\sin \theta }}{\partial A_{\varphi } \over \partial \varphi },}
∇
×
A
=
1
r
sin
θ
(
∂
∂
θ
(
A
φ
sin
θ
)
−
∂
A
θ
∂
φ
)
r
^
+
1
r
(
1
sin
θ
∂
A
r
∂
φ
−
∂
∂
r
(
r
A
φ
)
)
θ
^
+
1
r
(
∂
∂
r
(
r
A
θ
)
−
∂
A
r
∂
θ
)
φ
^
,
{\displaystyle \nabla \times \mathbf {A} =\displaystyle {1 \over r\sin \theta }\left({\partial \over \partial \theta }\left(A_{\varphi }\sin \theta \right)-{\partial A_{\theta } \over \partial \varphi }\right){\boldsymbol {\hat {r}}}+\displaystyle {1 \over r}\left({1 \over \sin \theta }{\partial A_{r} \over \partial \varphi }-{\partial \over \partial r}\left(rA_{\varphi }\right)\right){\boldsymbol {\hat {\theta }}}+\displaystyle {1 \over r}\left({\partial \over \partial r}\left(rA_{\theta }\right)-{\partial A_{r} \over \partial \theta }\right){\boldsymbol {\hat {\varphi }}},}
∇
2
f
=
1
r
2
∂
∂
r
(
r
2
∂
f
∂
r
)
+
1
r
2
sin
θ
∂
∂
θ
(
sin
θ
∂
f
∂
θ
)
+
1
r
2
sin
2
θ
∂
2
f
∂
φ
2
=
(
∂
2
∂
r
2
+
2
r
∂
∂
r
)
f
+
1
r
2
sin
θ
∂
∂
θ
(
sin
θ
∂
∂
θ
)
f
+
1
r
2
sin
2
θ
∂
2
∂
φ
2
f
.
{\displaystyle {\nabla ^{2}f={1 \over r^{2}}{\partial \over \partial r}\!\left(r^{2}{\partial f \over \partial r}\right)\!+\!{1 \over r^{2}\!\sin \theta }{\partial \over \partial \theta }\!\left(\sin \theta {\partial f \over \partial \theta }\right)\!+\!{1 \over r^{2}\!\sin ^{2}\theta }{\partial ^{2}f \over \partial \varphi ^{2}}=\left({\frac {\partial ^{2}}{\partial r^{2}}}+{\frac {2}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\right)f\!+{1 \over r^{2}\!\sin \theta }{\partial \over \partial \theta }\!\left(\sin \theta {\frac {\partial }{\partial \theta }}\right)f+{\frac {1}{r^{2}\!\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \varphi ^{2}}}f.}}
Bir noktanın küresel koordinatlar içinde konumu yazıldığında,
r
=
r
r
^
{\displaystyle \mathbf {r} =r\mathbf {\hat {r}} }
hız ise,
v
=
r
˙
r
^
+
r
θ
˙
θ
^
+
r
φ
˙
sin
θ
φ
^
{\displaystyle \mathbf {v} ={\dot {r}}\mathbf {\hat {r}} +r\,{\dot {\theta }}\,{\boldsymbol {\hat {\theta }}}+r\,{\dot {\varphi }}\,\sin \theta \mathbf {\boldsymbol {\hat {\varphi }}} }
ve ivme,
a
=
(
r
¨
−
r
θ
˙
2
−
r
φ
˙
2
sin
2
θ
)
r
^
{\displaystyle \mathbf {a} =\left({\ddot {r}}-r\,{\dot {\theta }}^{2}-r\,{\dot {\varphi }}^{2}\sin ^{2}\theta \right)\mathbf {\hat {r}} }
+
(
r
θ
¨
+
2
r
˙
θ
˙
−
r
φ
˙
2
sin
θ
cos
θ
)
θ
^
{\displaystyle +\left(r\,{\ddot {\theta }}+2{\dot {r}}\,{\dot {\theta }}-r\,{\dot {\varphi }}^{2}\sin \theta \cos \theta \right){\boldsymbol {\hat {\theta }}}}
+
(
r
φ
¨
sin
θ
+
2
r
˙
φ
˙
sin
θ
+
2
r
θ
˙
φ
˙
cos
θ
)
φ
^
{\displaystyle +\left(r{\ddot {\varphi }}\,\sin \theta +2{\dot {r}}\,{\dot {\varphi }}\,\sin \theta +2r\,{\dot {\theta }}\,{\dot {\varphi }}\,\cos \theta \right)\mathbf {\boldsymbol {\hat {\varphi }}} }
Bir sabit φ nın durumu içinde veya
θ
=
π
2
{\displaystyle \theta ={\tfrac {\pi }{2}}}
kutupsal koordinatlar içinde vektör hesabına indirgenir.
Temel kavramlar Sistem türleri İki boyutlu Üç boyutlu
